വരുമ്പോൾആൻ്റിനകൾ, ആളുകൾ ഏറ്റവും കൂടുതൽ ആശങ്കാകുലരാകുന്ന ചോദ്യം "യഥാർത്ഥത്തിൽ റേഡിയേഷൻ എങ്ങനെയാണ് കൈവരിക്കുന്നത്?"സിഗ്നൽ സ്രോതസ്സ് സൃഷ്ടിക്കുന്ന വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലം ട്രാൻസ്മിഷൻ ലൈനിലൂടെയും ആൻ്റിനയ്ക്കുള്ളിലും എങ്ങനെ വ്യാപിക്കുന്നു, ഒടുവിൽ ആൻ്റിനയിൽ നിന്ന് "വേർപെടുത്തി" ഒരു സ്വതന്ത്ര സ്പേസ് തരംഗമായി മാറുന്നു.
1. സിംഗിൾ വയർ റേഡിയേഷൻ
qv (Culomb/m3) ആയി പ്രകടിപ്പിക്കുന്ന ചാർജ് ഡെൻസിറ്റി, ചിത്രം 1 ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, a യുടെ ക്രോസ്-സെക്ഷണൽ ഏരിയയും V യുടെ വോളിയവും ഉള്ള ഒരു വൃത്താകൃതിയിലുള്ള വയറിൽ ഒരേപോലെ വിതരണം ചെയ്യപ്പെടുന്നുവെന്ന് നമുക്ക് അനുമാനിക്കാം.
ചിത്രം 1
വോളിയം V-ലെ മൊത്തം ചാർജ് Q z ദിശയിൽ ഒരു ഏകീകൃത വേഗത Vz (m/s) യിൽ നീങ്ങുന്നു.വയറിൻ്റെ ക്രോസ് സെക്ഷനിൽ നിലവിലുള്ള സാന്ദ്രത Jz ആണെന്ന് തെളിയിക്കാനാകും:
Jz = qv vz (1)
വയർ ഒരു അനുയോജ്യമായ കണ്ടക്ടർ ഉപയോഗിച്ചാണ് നിർമ്മിച്ചതെങ്കിൽ, വയർ ഉപരിതലത്തിലെ നിലവിലെ സാന്ദ്രത Js ഇതാണ്:
Js = qs vz (2)
ഇവിടെ qs എന്നത് ഉപരിതല ചാർജ് സാന്ദ്രതയാണ്.വയർ വളരെ നേർത്തതാണെങ്കിൽ (അനുയോജ്യമായി, ആരം 0 ആണ്), വയറിലെ കറൻ്റ് ഇപ്രകാരം പ്രകടിപ്പിക്കാം:
Iz = ql vz (3)
ഇവിടെ ql (coulomb/meter) എന്നത് ഒരു യൂണിറ്റ് നീളത്തിൻ്റെ ചാർജ് ആണ്.
ഞങ്ങൾ പ്രധാനമായും നേർത്ത വയറുകളുമായി ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു, മുകളിൽ പറഞ്ഞ മൂന്ന് കേസുകളിൽ നിഗമനങ്ങൾ ബാധകമാണ്.കറൻ്റ് സമയം വ്യത്യാസമുള്ളതാണെങ്കിൽ, സമയവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട് ഫോർമുല (3) യുടെ ഡെറിവേറ്റീവ് ഇപ്രകാരമാണ്:
(4)
az എന്നത് ചാർജ് ആക്സിലറേഷൻ ആണ്.വയർ നീളം l ആണെങ്കിൽ, (4) ഇനിപ്പറയുന്ന രീതിയിൽ എഴുതാം:
(5)
സമവാക്യം (5) എന്നത് കറൻ്റും ചാർജും തമ്മിലുള്ള അടിസ്ഥാന ബന്ധമാണ്, കൂടാതെ വൈദ്യുതകാന്തിക വികിരണത്തിൻ്റെ അടിസ്ഥാന ബന്ധവുമാണ്.ലളിതമായി പറഞ്ഞാൽ, റേഡിയേഷൻ ഉൽപ്പാദിപ്പിക്കുന്നതിന്, ചാർജ്ജിൻ്റെ സമയ-വ്യത്യസ്‌ത വൈദ്യുതധാരയോ ത്വരണം (അല്ലെങ്കിൽ തളർച്ച) ഉണ്ടായിരിക്കണം.സമയ-ഹാർമോണിക് ആപ്ലിക്കേഷനുകളിൽ ഞങ്ങൾ സാധാരണയായി കറൻ്റ് പരാമർശിക്കുന്നു, കൂടാതെ ക്ഷണികമായ ആപ്ലിക്കേഷനുകളിൽ ചാർജിനെ കുറിച്ച് പലപ്പോഴും പരാമർശിക്കാറുണ്ട്.ചാർജ് ആക്സിലറേഷൻ (അല്ലെങ്കിൽ ഡിസെലറേഷൻ) ഉൽപ്പാദിപ്പിക്കുന്നതിന്, വയർ വളയുകയും മടക്കുകയും തുടർച്ചയായി നിർത്തുകയും വേണം.സമയ-ഹാർമോണിക് ചലനത്തിൽ ചാർജ് ആന്ദോളനം ചെയ്യുമ്പോൾ, അത് ആനുകാലിക ചാർജ് ആക്സിലറേഷൻ (അല്ലെങ്കിൽ ഡിസെലറേഷൻ) അല്ലെങ്കിൽ സമയ-വ്യത്യസ്‌ത വൈദ്യുതധാരയും ഉണ്ടാക്കും.അതുകൊണ്ടു:
1) ചാർജ് നീങ്ങുന്നില്ലെങ്കിൽ, കറൻ്റും റേഡിയേഷനും ഉണ്ടാകില്ല.
2) ചാർജ് സ്ഥിരമായ വേഗതയിൽ നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ:
എ.വയർ നേരായതും അനന്തമായ നീളവുമാണെങ്കിൽ, റേഡിയേഷൻ ഇല്ല.
ബി.ചിത്രം 2-ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ വയർ വളയുകയോ മടക്കുകയോ നിർത്തുകയോ ചെയ്താൽ, അവിടെ റേഡിയേഷൻ ഉണ്ട്.
3) കാലക്രമേണ ചാർജ് ആന്ദോളനം ചെയ്താൽ, വയർ നേരെയാണെങ്കിൽ പോലും ചാർജ് റേഡിയേറ്റ് ചെയ്യും.
ചിത്രം 2
ചിത്രം 2(d)-ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, തുറന്ന വയറുമായി ബന്ധിപ്പിച്ചിരിക്കുന്ന ഒരു പൾസ്ഡ് സ്രോതസ്സ് നോക്കിയാൽ റേഡിയേഷൻ മെക്കാനിസത്തെക്കുറിച്ചുള്ള ഗുണപരമായ ധാരണ ലഭിക്കും.വയർ തുടക്കത്തിൽ ഊർജ്ജസ്വലമാകുമ്പോൾ, വയറിലെ ചാർജുകൾ (ഫ്രീ ഇലക്ട്രോണുകൾ) സ്രോതസ്സ് സൃഷ്ടിക്കുന്ന വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകളാൽ ചലനത്തിലാണ്.വയറിൻ്റെ ഉറവിട അറ്റത്ത് ചാർജുകൾ ത്വരിതപ്പെടുത്തുകയും അതിൻ്റെ അറ്റത്ത് പ്രതിഫലിക്കുമ്പോൾ (യഥാർത്ഥ ചലനവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട നെഗറ്റീവ് ആക്സിലറേഷൻ) കുറയുകയും ചെയ്യുന്നതിനാൽ, അതിൻ്റെ അറ്റത്തും ബാക്കിയുള്ള വയറിലും ഒരു റേഡിയേഷൻ ഫീൽഡ് സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്നു.ചാർജുകളുടെ ത്വരണം നിർവഹിക്കുന്നത് ബാഹ്യശക്തിയുടെ സ്രോതസ്സാണ്, അത് ചാർജുകളെ ചലനത്തിൽ സജ്ജമാക്കുകയും അനുബന്ധ റേഡിയേഷൻ ഫീൽഡ് ഉത്പാദിപ്പിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു.വയറിൻ്റെ അറ്റത്തുള്ള ചാർജുകളുടെ ഡീസെലറേഷൻ, ഇൻഡ്യൂസ്ഡ് ഫീൽഡുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ആന്തരിക ശക്തികളാൽ നിർവ്വഹിക്കുന്നു, ഇത് വയറിൻ്റെ അറ്റത്ത് സാന്ദ്രീകൃത ചാർജുകളുടെ ശേഖരണം മൂലമാണ്.വയറിൻ്റെ അറ്റത്ത് അതിൻ്റെ വേഗത പൂജ്യമായി കുറയുന്നതിനാൽ ആന്തരിക ശക്തികൾ ചാർജിൻ്റെ ശേഖരണത്തിൽ നിന്ന് ഊർജ്ജം നേടുന്നു.അതിനാൽ, വൈദ്യുത മണ്ഡലത്തിൻ്റെ ഉത്തേജനം മൂലമുണ്ടാകുന്ന ചാർജുകളുടെ ത്വരിതപ്പെടുത്തലും വയർ ഇംപെഡൻസിൻ്റെ നിർത്തലാക്കൽ അല്ലെങ്കിൽ സുഗമമായ വക്രം മൂലമുള്ള ചാർജുകളുടെ തളർച്ചയും വൈദ്യുതകാന്തിക വികിരണത്തിൻ്റെ ഉൽപാദനത്തിനുള്ള സംവിധാനങ്ങളാണ്.നിലവിലെ സാന്ദ്രതയും (Jc) ചാർജ് സാന്ദ്രതയും (qv) മാക്‌സ്‌വെല്ലിൻ്റെ സമവാക്യങ്ങളിലെ ഉറവിട പദങ്ങളാണെങ്കിലും, ചാർജ് കൂടുതൽ അടിസ്ഥാനപരമായ അളവായി കണക്കാക്കപ്പെടുന്നു, പ്രത്യേകിച്ച് താൽക്കാലിക ഫീൽഡുകൾക്ക്.വികിരണത്തിൻ്റെ ഈ വിശദീകരണം പ്രധാനമായും ക്ഷണികമായ അവസ്ഥകൾക്കാണ് ഉപയോഗിക്കുന്നതെങ്കിലും, സ്ഥിരമായ വികിരണത്തെ വിശദീകരിക്കാനും ഇത് ഉപയോഗിക്കാം.
നിരവധി മികച്ചത് ശുപാർശ ചെയ്യുകആൻ്റിന ഉൽപ്പന്നങ്ങൾനിർമ്മിച്ചത്RFMISO:
RM-ടിസിആർ406.4
RM-BCA082-4 (0.8-2GHz)
RM-SWA910-22(9-10GHz)
2. രണ്ട് വയർ റേഡിയേഷൻ
ചിത്രം 3(എ) ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, ഒരു ആൻ്റിനയുമായി ബന്ധിപ്പിച്ചിരിക്കുന്ന രണ്ട്-കണ്ടക്ടർ ട്രാൻസ്മിഷൻ ലൈനിലേക്ക് ഒരു വോൾട്ടേജ് ഉറവിടം ബന്ധിപ്പിക്കുക.രണ്ട് വയർ ലൈനിലേക്ക് വോൾട്ടേജ് പ്രയോഗിക്കുന്നത് കണ്ടക്ടർമാർക്കിടയിൽ ഒരു വൈദ്യുത മണ്ഡലം സൃഷ്ടിക്കുന്നു.വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ ഓരോ കണ്ടക്ടറുമായും ബന്ധിപ്പിച്ചിട്ടുള്ള സ്വതന്ത്ര ഇലക്ട്രോണുകളിൽ (ആറ്റങ്ങളിൽ നിന്ന് എളുപ്പത്തിൽ വേർതിരിക്കപ്പെടുന്നു) പ്രവർത്തിക്കുകയും അവയെ ചലിപ്പിക്കാൻ നിർബന്ധിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു.ചാർജുകളുടെ ചലനം വൈദ്യുതധാര സൃഷ്ടിക്കുന്നു, അത് ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രം സൃഷ്ടിക്കുന്നു.
ചിത്രം 3
ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ പോസിറ്റീവ് ചാർജിൽ ആരംഭിച്ച് നെഗറ്റീവ് ചാർജിൽ അവസാനിക്കുമെന്ന് ഞങ്ങൾ അംഗീകരിച്ചു.തീർച്ചയായും, അവയ്ക്ക് പോസിറ്റീവ് ചാർജുകളിൽ തുടങ്ങി അനന്തതയിൽ അവസാനിക്കാനും കഴിയും;അല്ലെങ്കിൽ അനന്തതയിൽ ആരംഭിച്ച് നെഗറ്റീവ് ചാർജുകളിൽ അവസാനിക്കുക;അല്ലെങ്കിൽ ഏതെങ്കിലും ചാർജുകൾ ഉപയോഗിച്ച് ആരംഭിക്കുകയോ അവസാനിക്കുകയോ ചെയ്യാത്ത അടച്ച ലൂപ്പുകൾ രൂപപ്പെടുത്തുക.ഭൗതികശാസ്ത്രത്തിൽ കാന്തിക ചാർജുകൾ ഇല്ലാത്തതിനാൽ കാന്തിക ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ എല്ലായ്‌പ്പോഴും കറൻ്റ്-വഹിക്കുന്ന കണ്ടക്ടറുകൾക്ക് ചുറ്റും അടഞ്ഞ ലൂപ്പുകൾ ഉണ്ടാക്കുന്നു.ചില ഗണിത സൂത്രവാക്യങ്ങളിൽ, ശക്തിയും കാന്തിക സ്രോതസ്സുകളും ഉൾപ്പെടുന്ന പരിഹാരങ്ങൾ തമ്മിലുള്ള ദ്വൈതത കാണിക്കുന്നതിന് തുല്യമായ കാന്തിക ചാർജുകളും കാന്തിക പ്രവാഹങ്ങളും അവതരിപ്പിക്കുന്നു.
രണ്ട് കണ്ടക്ടറുകൾക്കിടയിൽ വരച്ചിരിക്കുന്ന വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ ചാർജിൻ്റെ വിതരണം കാണിക്കാൻ സഹായിക്കുന്നു.വോൾട്ടേജ് സ്രോതസ്സ് സിനുസോയ്ഡൽ ആണെന്ന് ഞങ്ങൾ അനുമാനിക്കുകയാണെങ്കിൽ, ചാലകങ്ങൾക്കിടയിലുള്ള വൈദ്യുത മണ്ഡലവും സ്രോതസ്സിന് തുല്യമായ ഒരു കാലയളവിനൊപ്പം സിനുസോയ്ഡൽ ആയിരിക്കുമെന്ന് ഞങ്ങൾ പ്രതീക്ഷിക്കുന്നു.വൈദ്യുത മണ്ഡല ശക്തിയുടെ ആപേക്ഷിക വ്യാപ്തിയെ വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകളുടെ സാന്ദ്രത പ്രതിനിധീകരിക്കുന്നു, അമ്പടയാളങ്ങൾ ആപേക്ഷിക ദിശയെ സൂചിപ്പിക്കുന്നു (പോസിറ്റീവ് അല്ലെങ്കിൽ നെഗറ്റീവ്).ചാലകങ്ങൾക്കിടയിലുള്ള സമയ-വ്യത്യസ്‌ത വൈദ്യുത, കാന്തിക മണ്ഡലങ്ങളുടെ ഉത്പാദനം ചിത്രം 3 (എ) ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, പ്രക്ഷേപണ ലൈനിലൂടെ വ്യാപിക്കുന്ന ഒരു വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗമായി മാറുന്നു.വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗം ചാർജും അനുബന്ധ വൈദ്യുതധാരയുമായി ആൻ്റിനയിലേക്ക് പ്രവേശിക്കുന്നു.ചിത്രം 3(ബി) ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, ആൻ്റിന ഘടനയുടെ ഒരു ഭാഗം ഞങ്ങൾ നീക്കം ചെയ്താൽ, വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകളുടെ തുറന്ന അറ്റങ്ങൾ "കണക്‌റ്റുചെയ്യുന്നതിലൂടെ" ഒരു ഫ്രീ-സ്പേസ് വേവ് രൂപപ്പെടാം (ഡോട്ട് ഇട്ട ലൈനുകൾ കാണിക്കുന്നത്).ഫ്രീ-സ്പേസ് തരംഗവും ആനുകാലികമാണ്, എന്നാൽ സ്ഥിര-ഘട്ട പോയിൻ്റ് P0 പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗതയിൽ പുറത്തേക്ക് നീങ്ങുകയും പകുതി സമയത്തിനുള്ളിൽ λ/2 (പി 1 വരെ) ദൂരം സഞ്ചരിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു.ആൻ്റിനയ്ക്ക് സമീപം, കോൺസ്റ്റൻ്റ്-ഫേസ് പോയിൻ്റ് P0 പ്രകാശത്തിൻ്റെ വേഗതയേക്കാൾ വേഗത്തിൽ നീങ്ങുകയും ആൻ്റിനയിൽ നിന്ന് അകലെയുള്ള പോയിൻ്റുകളിൽ പ്രകാശവേഗതയെ സമീപിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു.t = 0, t/8, t/4, 3T/8 എന്നിവയിൽ λ∕2 ആൻ്റിനയുടെ ഫ്രീ-സ്പേസ് ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് ഡിസ്ട്രിബ്യൂഷൻ ചിത്രം 4 കാണിക്കുന്നു.
ചിത്രം 4 t = 0, t/8, t/4, 3T/8 എന്നിവയിൽ λ∕2 ആൻ്റിനയുടെ ഫ്രീ സ്പേസ് ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് ഡിസ്ട്രിബ്യൂഷൻ
ഗൈഡഡ് തരംഗങ്ങൾ ആൻ്റിനയിൽ നിന്ന് വേർപെടുത്തുകയും ഒടുവിൽ സ്വതന്ത്ര സ്ഥലത്ത് പ്രചരിപ്പിക്കുകയും ചെയ്യുന്നത് എങ്ങനെയെന്ന് അറിയില്ല.ഗൈഡഡ്, ഫ്രീ സ്പേസ് തരംഗങ്ങളെ നമുക്ക് ജല തരംഗങ്ങളുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്താം, ഇത് ശാന്തമായ ജലാശയത്തിലോ മറ്റ് വഴികളിലോ വീഴുന്ന കല്ല് മൂലമാകാം.ജലത്തിൽ അസ്വസ്ഥത ആരംഭിച്ചാൽ, ജല തരംഗങ്ങൾ സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുകയും പുറത്തേക്ക് വ്യാപിക്കാൻ തുടങ്ങുകയും ചെയ്യുന്നു.പ്രക്ഷുബ്ധത നിലച്ചാലും തിരമാലകൾ നിലയ്ക്കാതെ മുന്നോട്ടു നീങ്ങിക്കൊണ്ടിരിക്കും.അസ്വസ്ഥത നിലനിൽക്കുകയാണെങ്കിൽ, പുതിയ തരംഗങ്ങൾ നിരന്തരം സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്നു, ഈ തരംഗങ്ങളുടെ പ്രചരണം മറ്റ് തരംഗങ്ങളെക്കാൾ പിന്നിലാണ്.
വൈദ്യുത തകരാറുകൾ മൂലമുണ്ടാകുന്ന വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങളുടെ കാര്യത്തിലും ഇത് ബാധകമാണ്.സ്രോതസ്സിൽ നിന്നുള്ള പ്രാരംഭ വൈദ്യുത തടസ്സം ഹ്രസ്വകാലമാണെങ്കിൽ, ഉൽപ്പാദിപ്പിക്കുന്ന വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾ ട്രാൻസ്മിഷൻ ലൈനിനുള്ളിൽ പ്രചരിക്കുന്നു, തുടർന്ന് ആൻ്റിനയിൽ പ്രവേശിച്ച് ഒടുവിൽ സ്വതന്ത്ര ബഹിരാകാശ തരംഗങ്ങളായി വികിരണം ചെയ്യുന്നു, ആവേശം നിലവിലില്ലെങ്കിലും (ജല തരംഗങ്ങൾ പോലെ തന്നെ. അവർ സൃഷ്ടിച്ച അസ്വസ്ഥതയും).വൈദ്യുത അസ്വസ്ഥത തുടർച്ചയായി നിലനിൽക്കുകയാണെങ്കിൽ, ചിത്രം 5-ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്ന ബൈകോണിക്കൽ ആൻ്റിനയിൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾ തുടർച്ചയായി നിലനിൽക്കുകയും അവയുടെ പിന്നിൽ അടുത്ത് പിന്തുടരുകയും ചെയ്യുന്നു. കണ്ടക്ടറിനുള്ളിൽ ചാർജ് ചെയ്യുക.എന്നിരുന്നാലും, തരംഗങ്ങൾ വികിരണം ചെയ്യുമ്പോൾ, അവ ഒരു അടഞ്ഞ ലൂപ്പ് ഉണ്ടാക്കുന്നു, അവയുടെ അസ്തിത്വം നിലനിർത്താൻ ഒരു ചാർജും ഇല്ല.ഇത് നമ്മെ ഇനിപ്പറയുന്ന നിഗമനത്തിലേക്ക് നയിക്കുന്നു:
ഫീൽഡിൻ്റെ ആവേശത്തിന് ചാർജിൻ്റെ ആക്സിലറേഷനും ഡിസിലറേഷനും ആവശ്യമാണ്, എന്നാൽ ഫീൽഡിൻ്റെ അറ്റകുറ്റപ്പണികൾക്ക് ചാർജിൻ്റെ ത്വരിതപ്പെടുത്തലും ഡീസെലറേഷനും ആവശ്യമില്ല.
ചിത്രം 5
3. ദ്വിധ്രുവ വികിരണം
വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ ആൻ്റിനയിൽ നിന്ന് വേർപെടുത്തി സ്വതന്ത്ര-സ്പെയ്സ് തരംഗങ്ങൾ ഉണ്ടാക്കുന്ന മെക്കാനിസം വിശദീകരിക്കാൻ ഞങ്ങൾ ശ്രമിക്കുന്നു, കൂടാതെ ദ്വിധ്രുവ ആൻ്റിനയെ ഉദാഹരണമായി എടുക്കുക.ഇത് ഒരു ലളിതമായ വിശദീകരണമാണെങ്കിലും, സ്വതന്ത്ര-സ്പെയ്സ് തരംഗങ്ങളുടെ തലമുറയെ അവബോധപൂർവ്വം കാണാനും ഇത് ആളുകളെ പ്രാപ്തരാക്കുന്നു.സൈക്കിളിൻ്റെ ആദ്യ പാദത്തിൽ വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ λ∕4 പുറത്തേക്ക് നീങ്ങുമ്പോൾ ദ്വിധ്രുവത്തിൻ്റെ രണ്ട് കൈകൾക്കിടയിൽ ഉണ്ടാകുന്ന വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ ചിത്രം 6(a) കാണിക്കുന്നു.ഈ ഉദാഹരണത്തിനായി, രൂപപ്പെടുന്ന വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകളുടെ എണ്ണം 3 ആണെന്ന് നമുക്ക് അനുമാനിക്കാം. സൈക്കിളിൻ്റെ അടുത്ത പാദത്തിൽ, യഥാർത്ഥ മൂന്ന് വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ മറ്റൊരു λ∕4 (ആരംഭ പോയിൻ്റിൽ നിന്ന് ആകെ λ∕2) നീക്കുന്നു. കണ്ടക്ടറിലെ ചാർജ് സാന്ദ്രത കുറയാൻ തുടങ്ങുന്നു.സൈക്കിളിൻ്റെ ആദ്യ പകുതിയുടെ അവസാനത്തിൽ കണ്ടക്ടറിലെ ചാർജുകൾ റദ്ദാക്കുന്ന വിപരീത ചാർജുകൾ അവതരിപ്പിക്കുന്നതിലൂടെ ഇത് രൂപപ്പെട്ടതായി കണക്കാക്കാം.വിപരീത ചാർജുകൾ സൃഷ്ടിക്കുന്ന വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ 3 ആണ്, കൂടാതെ λ∕4 ൻ്റെ ദൂരം നീങ്ങുന്നു, ഇത് ചിത്രം 6 (b) ലെ ഡോട്ട് ചെയ്ത വരകളാൽ പ്രതിനിധീകരിക്കുന്നു.
ആദ്യ λ∕4 ദൂരത്തിൽ മൂന്ന് താഴെയുള്ള വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകളും രണ്ടാമത്തെ λ∕4 ദൂരത്തിൽ അതേ എണ്ണം മുകളിലേക്ക് വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകളും ഉണ്ടെന്നതാണ് അന്തിമഫലം.ആൻ്റിനയിൽ നെറ്റ് ചാർജ് ഇല്ലാത്തതിനാൽ, വൈദ്യുത ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ കണ്ടക്ടറിൽ നിന്ന് വേർപെടുത്താൻ നിർബന്ധിതരാകുകയും ഒരുമിച്ച് സംയോജിപ്പിച്ച് ഒരു അടഞ്ഞ ലൂപ്പ് ഉണ്ടാക്കുകയും വേണം.ഇത് ചിത്രം 6 (സി) ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നു.രണ്ടാം പകുതിയിൽ, അതേ ശാരീരിക പ്രക്രിയ പിന്തുടരുന്നു, എന്നാൽ ദിശ വിപരീതമാണെന്ന് ശ്രദ്ധിക്കുക.അതിനുശേഷം, പ്രക്രിയ ആവർത്തിക്കുകയും അനിശ്ചിതമായി തുടരുകയും ചെയ്യുന്നു, ചിത്രം 4-ന് സമാനമായ ഒരു വൈദ്യുത മണ്ഡലം വിതരണം ചെയ്യുന്നു.
ചിത്രം 6
ആൻ്റിനകളെക്കുറിച്ച് കൂടുതലറിയാൻ, ദയവായി സന്ദർശിക്കുക:
പോസ്റ്റ് സമയം: ജൂൺ-20-2024
