അത് വരുമ്പോൾആന്റിനകൾ, ആളുകളെ ഏറ്റവും കൂടുതൽ ആശങ്കപ്പെടുത്തുന്ന ചോദ്യം "യഥാർത്ഥത്തിൽ വികിരണം എങ്ങനെയാണ് കൈവരിക്കുന്നത്?" എന്നതാണ്. സിഗ്നൽ സ്രോതസ്സ് സൃഷ്ടിക്കുന്ന വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലം ട്രാൻസ്മിഷൻ ലൈനിലൂടെയും ആന്റിനയ്ക്കുള്ളിലും എങ്ങനെ വ്യാപിക്കുകയും ഒടുവിൽ ആന്റിനയിൽ നിന്ന് "വേർപെട്ട്" ഒരു സ്വതന്ത്ര ബഹിരാകാശ തരംഗം രൂപപ്പെടുകയും ചെയ്യുന്നു.
1. സിംഗിൾ വയർ റേഡിയേഷൻ
ചിത്രം 1-ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, qv (Coulomb/m3) ആയി പ്രകടിപ്പിക്കുന്ന ചാർജ് സാന്ദ്രത, a യുടെ ക്രോസ്-സെക്ഷണൽ ഏരിയയും V യുടെ വോളിയവുമുള്ള ഒരു വൃത്താകൃതിയിലുള്ള വയറിൽ ഏകതാനമായി വിതരണം ചെയ്യപ്പെടുന്നുവെന്ന് നമുക്ക് അനുമാനിക്കാം.
ചിത്രം 1
വ്യാപ്തം V യിലെ ആകെ ചാർജ് Q, z ദിശയിൽ ഏകീകൃത വേഗതയിൽ Vz (m/s) നീങ്ങുന്നു. വയറിന്റെ ക്രോസ് സെക്ഷനിലെ വൈദ്യുത സാന്ദ്രത Jz ആണെന്ന് തെളിയിക്കാൻ കഴിയും:
Jz = qv vz (1)
വയർ ഒരു ആദർശ ചാലകം കൊണ്ടാണ് നിർമ്മിച്ചതെങ്കിൽ, വയർ പ്രതലത്തിലെ വൈദ്യുത സാന്ദ്രത Js ആണ്:
ജെഎസ് = ക്യുഎസ് vz (2)
ഇവിടെ qs എന്നത് ഉപരിതല ചാർജ് സാന്ദ്രതയാണ്. വയർ വളരെ നേർത്തതാണെങ്കിൽ (ആദർശപരമായി, ആരം 0 ആണ്), വയറിലെ വൈദ്യുതധാരയെ ഇങ്ങനെ പ്രകടിപ്പിക്കാം:
ഇസെഡ് = ക്യുഎൽ വിസെഡ് (3)
ഇവിടെ ql (കൂലോംബ്/മീറ്റർ) എന്നത് യൂണിറ്റ് ദൈർഘ്യത്തിനുള്ള ചാർജാണ്.
നമ്മൾ പ്രധാനമായും നേർത്ത വയറുകളെക്കുറിച്ചാണ് ചിന്തിക്കുന്നത്, മുകളിൽ പറഞ്ഞ മൂന്ന് സാഹചര്യങ്ങൾക്കും നിഗമനങ്ങൾ ബാധകമാണ്. കറന്റ് സമയത്തിനനുസരിച്ച് വ്യത്യാസപ്പെടുന്നുണ്ടെങ്കിൽ, സമയവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട് ഫോർമുല (3) ന്റെ ഡെറിവേറ്റീവ് ഇപ്രകാരമാണ്:
(4)
az എന്നത് ചാർജ് ത്വരണം ആണ്. വയർ നീളം l ആണെങ്കിൽ, (4) ഇങ്ങനെ എഴുതാം:
(5)
സമവാക്യം (5) എന്നത് വൈദ്യുതധാരയും ചാർജും തമ്മിലുള്ള അടിസ്ഥാന ബന്ധമാണ്, കൂടാതെ വൈദ്യുതകാന്തിക വികിരണത്തിന്റെ അടിസ്ഥാന ബന്ധവുമാണ്. ലളിതമായി പറഞ്ഞാൽ, വികിരണം ഉൽ‌പാദിപ്പിക്കുന്നതിന്, ചാർജിന്റെ സമയ-വ്യതിയാന വൈദ്യുതധാര അല്ലെങ്കിൽ ത്വരണം (അല്ലെങ്കിൽ ഡീസെലറേഷൻ) ഉണ്ടായിരിക്കണം. സമയ-ഹാർമോണിക് ആപ്ലിക്കേഷനുകളിൽ നമ്മൾ സാധാരണയായി വൈദ്യുതധാരയെക്കുറിച്ച് പരാമർശിക്കുന്നു, കൂടാതെ ചാർജ് മിക്കപ്പോഴും ക്ഷണികമായ ആപ്ലിക്കേഷനുകളിൽ പരാമർശിക്കപ്പെടുന്നു. ചാർജ് ത്വരണം (അല്ലെങ്കിൽ ഡീസെലറേഷൻ) ഉൽ‌പാദിപ്പിക്കുന്നതിന്, വയർ വളയുകയും മടക്കുകയും തുടർച്ചയായിരിക്കുകയും വേണം. സമയ-ഹാർമോണിക് ചലനത്തിൽ ചാർജ് ആന്ദോളനം ചെയ്യുമ്പോൾ, അത് ആനുകാലിക ചാർജ് ത്വരണം (അല്ലെങ്കിൽ ഡീസെലറേഷൻ) അല്ലെങ്കിൽ സമയ-വ്യതിയാന വൈദ്യുതധാരയും ഉണ്ടാക്കും. അതിനാൽ:
1) ചാർജ് ചലിക്കുന്നില്ലെങ്കിൽ, കറന്റും വികിരണവും ഉണ്ടാകില്ല.
2) ചാർജ് സ്ഥിരമായ വേഗതയിൽ നീങ്ങുകയാണെങ്കിൽ:
a. വയർ നേരെയുള്ളതും അനന്തമായ നീളമുള്ളതുമാണെങ്കിൽ, വികിരണം ഉണ്ടാകില്ല.
b. ചിത്രം 2-ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ വയർ വളഞ്ഞതോ, മടക്കിയതോ, തുടർച്ചയായി ഇല്ലാത്തതോ ആണെങ്കിൽ, റേഡിയേഷൻ ഉണ്ട്.
3) ചാർജ് കാലക്രമേണ ആന്ദോളനം ചെയ്താൽ, വയർ നേരെയാണെങ്കിലും ചാർജ് വികിരണം ചെയ്യും.
ചിത്രം 2
ചിത്രം 2(d)-ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, തുറന്ന വയറുമായി ബന്ധിപ്പിച്ചിരിക്കുന്ന ഒരു പൾസ്ഡ് സ്രോതസ്സ് നോക്കുന്നതിലൂടെ റേഡിയേഷൻ മെക്കാനിസത്തെക്കുറിച്ചുള്ള ഗുണപരമായ ധാരണ ലഭിക്കും. വയർ ആദ്യം ഊർജ്ജസ്വലമാക്കുമ്പോൾ, വയറിലെ ചാർജുകൾ (സ്വതന്ത്ര ഇലക്ട്രോണുകൾ) ഉറവിടം സൃഷ്ടിക്കുന്ന വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകളാൽ ചലിക്കുന്നു. വയറിന്റെ ഉറവിട അറ്റത്ത് ചാർജുകൾ ത്വരിതപ്പെടുത്തുകയും അതിന്റെ അറ്റത്ത് പ്രതിഫലിക്കുമ്പോൾ വേഗത കുറയ്ക്കുകയും ചെയ്യുമ്പോൾ (ആദ്യ ചലനവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ നെഗറ്റീവ് ത്വരണം), അതിന്റെ അറ്റത്തും വയറിന്റെ ബാക്കി ഭാഗത്തും ഒരു വികിരണ മണ്ഡലം സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്നു. ചാർജുകളുടെ ത്വരണം ഒരു ബാഹ്യ ശക്തി സ്രോതസ്സ് വഴിയാണ് സാധ്യമാകുന്നത്, അത് ചാർജുകളെ ചലനത്തിൽ സജ്ജമാക്കുകയും അനുബന്ധ വികിരണ മണ്ഡലം ഉത്പാദിപ്പിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു. വയറിന്റെ അറ്റത്ത് ചാർജുകളുടെ വേഗത കുറയ്ക്കുന്നത് ഇൻഡ്യൂസ്ഡ് ഫീൽഡുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ആന്തരിക ശക്തികളാൽ സാധ്യമാകുന്നു, ഇത് വയറിന്റെ അറ്റത്ത് കേന്ദ്രീകൃത ചാർജുകളുടെ ശേഖരണം മൂലമാണ് സംഭവിക്കുന്നത്. വയറിന്റെ അറ്റത്ത് അതിന്റെ വേഗത പൂജ്യമായി കുറയുമ്പോൾ ചാർജ് ശേഖരണത്തിൽ നിന്ന് ആന്തരിക ശക്തികൾ ഊർജ്ജം നേടുന്നു. അതിനാൽ, വൈദ്യുത മണ്ഡല ഉത്തേജനം മൂലമുള്ള ചാർജുകളുടെ ത്വരണം, വയർ പ്രതിരോധത്തിന്റെ തുടർച്ചയില്ലായ്മ അല്ലെങ്കിൽ സുഗമമായ വക്രം മൂലമുള്ള ചാർജുകളുടെ വേഗത കുറയൽ എന്നിവയാണ് വൈദ്യുതകാന്തിക വികിരണം സൃഷ്ടിക്കുന്നതിനുള്ള സംവിധാനങ്ങൾ. മാക്സ്വെല്ലിന്റെ സമവാക്യങ്ങളിൽ വൈദ്യുതധാര സാന്ദ്രത (Jc) ഉം ചാർജ് സാന്ദ്രതയും (qv) ഉം ഉറവിട പദങ്ങളാണെങ്കിലും, ചാർജ് കൂടുതൽ അടിസ്ഥാന അളവായി കണക്കാക്കപ്പെടുന്നു, പ്രത്യേകിച്ച് ക്ഷണിക മണ്ഡലങ്ങൾക്ക്. വികിരണത്തിന്റെ ഈ വിശദീകരണം പ്രധാനമായും ക്ഷണിക അവസ്ഥകൾക്കാണ് ഉപയോഗിക്കുന്നതെങ്കിലും, സ്ഥിര-സ്ഥിതി വികിരണം വിശദീകരിക്കാനും ഇത് ഉപയോഗിക്കാം.
മികച്ച നിരവധി ശുപാർശ ചെയ്യുന്നുആന്റിന ഉൽപ്പന്നങ്ങൾനിർമ്മിച്ചത്ആർ‌എഫ്‌എം‌ഐ‌ഒ:
RM-ടിസിആർ406.4 ഡെവലപ്പറിൽ നിന്ന് കൂടുതൽ ഇനങ്ങൾ
RM-ബിസിഎ082-4 (0.8-2GHz)
ആർഎം-എസ്‌ഡബ്ല്യുഎ910-22(9-10GHz)
2. രണ്ട് വയർ വികിരണം
ചിത്രം 3(a) ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, ഒരു ആന്റിനയുമായി ബന്ധിപ്പിച്ചിരിക്കുന്ന രണ്ട്-ചാലക ട്രാൻസ്മിഷൻ ലൈനിലേക്ക് ഒരു വോൾട്ടേജ് സ്രോതസ്സിനെ ബന്ധിപ്പിക്കുക. രണ്ട്-വയർ ലൈനിലേക്ക് വോൾട്ടേജ് പ്രയോഗിക്കുന്നത് കണ്ടക്ടറുകൾക്കിടയിൽ ഒരു വൈദ്യുത മണ്ഡലം സൃഷ്ടിക്കുന്നു. വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകൾ ഓരോ കണ്ടക്ടറുമായും ബന്ധിപ്പിച്ചിരിക്കുന്ന സ്വതന്ത്ര ഇലക്ട്രോണുകളിൽ (ആറ്റങ്ങളിൽ നിന്ന് എളുപ്പത്തിൽ വേർതിരിക്കപ്പെടുന്നു) പ്രവർത്തിക്കുകയും അവയെ ചലിപ്പിക്കാൻ നിർബന്ധിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു. ചാർജുകളുടെ ചലനം വൈദ്യുതധാര സൃഷ്ടിക്കുന്നു, അത് ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രം സൃഷ്ടിക്കുന്നു.
ചിത്രം 3
വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകൾ പോസിറ്റീവ് ചാർജുകളിൽ ആരംഭിച്ച് നെഗറ്റീവ് ചാർജുകളിൽ അവസാനിക്കുമെന്ന് നമ്മൾ അംഗീകരിച്ചിട്ടുണ്ട്. തീർച്ചയായും, അവ പോസിറ്റീവ് ചാർജുകളിൽ ആരംഭിച്ച് അനന്തതയിൽ അവസാനിക്കാം; അല്ലെങ്കിൽ അനന്തതയിൽ ആരംഭിച്ച് നെഗറ്റീവ് ചാർജുകളിൽ അവസാനിക്കാം; അല്ലെങ്കിൽ ഏതെങ്കിലും ചാർജുകളിൽ ആരംഭിക്കുകയോ അവസാനിക്കുകയോ ചെയ്യാത്ത അടച്ച ലൂപ്പുകൾ രൂപപ്പെടുത്താം. ഭൗതികശാസ്ത്രത്തിൽ കാന്തിക ചാർജുകൾ ഇല്ലാത്തതിനാൽ കാന്തികക്ഷേത്രരേഖകൾ എല്ലായ്പ്പോഴും വൈദ്യുത വാഹക കണ്ടക്ടറുകൾക്ക് ചുറ്റും അടച്ച ലൂപ്പുകൾ ഉണ്ടാക്കുന്നു. ചില ഗണിത സൂത്രവാക്യങ്ങളിൽ, വൈദ്യുതിയും കാന്തിക സ്രോതസ്സുകളും ഉൾപ്പെടുന്ന പരിഹാരങ്ങൾ തമ്മിലുള്ള ദ്വൈതത കാണിക്കുന്നതിന് തുല്യമായ കാന്തിക ചാർജുകളും കാന്തിക പ്രവാഹങ്ങളും അവതരിപ്പിക്കുന്നു.
രണ്ട് കണ്ടക്ടറുകൾക്കിടയിൽ വരയ്ക്കുന്ന ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് ലൈനുകൾ ചാർജിന്റെ വിതരണം കാണിക്കാൻ സഹായിക്കുന്നു. വോൾട്ടേജ് സ്രോതസ്സ് സൈനസോയ്ഡൽ ആണെന്ന് നമ്മൾ അനുമാനിക്കുകയാണെങ്കിൽ, കണ്ടക്ടറുകൾക്കിടയിലുള്ള ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് സ്രോതസ്സിന്റേതിന് തുല്യമായ ഒരു കാലഘട്ടമുള്ള സൈനസോയ്ഡൽ ആയിരിക്കുമെന്ന് നമ്മൾ പ്രതീക്ഷിക്കുന്നു. ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് ശക്തിയുടെ ആപേക്ഷിക വ്യാപ്തിയെ ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് ലൈനുകളുടെ സാന്ദ്രത പ്രതിനിധീകരിക്കുന്നു, അമ്പടയാളങ്ങൾ ആപേക്ഷിക ദിശയെ (പോസിറ്റീവ് അല്ലെങ്കിൽ നെഗറ്റീവ്) സൂചിപ്പിക്കുന്നു. കണ്ടക്ടറുകൾക്കിടയിലുള്ള സമയ-വ്യതിയാനമുള്ള ഇലക്ട്രിക്, കാന്തിക മണ്ഡലങ്ങളുടെ ഉത്പാദനം ചിത്രം 3(എ)യിൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, ട്രാൻസ്മിഷൻ ലൈനിലൂടെ വ്യാപിക്കുന്ന ഒരു വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗമായി മാറുന്നു. ചാർജും അനുബന്ധ വൈദ്യുതധാരയും ഉപയോഗിച്ച് വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗം ആന്റിനയിലേക്ക് പ്രവേശിക്കുന്നു. ചിത്രം 3(ബി)യിൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ, ആന്റിന ഘടനയുടെ ഒരു ഭാഗം നമ്മൾ നീക്കം ചെയ്താൽ, ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് ലൈനുകളുടെ തുറന്ന അറ്റങ്ങൾ (ഡോട്ടഡ് ലൈനുകൾ കാണിച്ചിരിക്കുന്നത്) "ബന്ധിപ്പിച്ചുകൊണ്ട്" ഒരു ഫ്രീ-സ്പേസ് തരംഗം രൂപപ്പെടുത്താൻ കഴിയും. ഫ്രീ-സ്പേസ് തരംഗവും ആനുകാലികമാണ്, എന്നാൽ സ്ഥിര-ഘട്ട പോയിന്റ് P0 പ്രകാശവേഗത്തിൽ പുറത്തേക്ക് നീങ്ങുകയും പകുതി സമയത്തിനുള്ളിൽ λ/2 (P1 വരെ) ദൂരം സഞ്ചരിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു. ആന്റിനയ്ക്ക് സമീപം, സ്ഥിര-ഘട്ട പോയിന്റ് P0 പ്രകാശവേഗതയേക്കാൾ വേഗത്തിൽ നീങ്ങുകയും ആന്റിനയിൽ നിന്ന് വളരെ അകലെയുള്ള പോയിന്റുകളിൽ പ്രകാശവേഗതയെ സമീപിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു. ചിത്രം 4 t = 0, t/8, t/4, 3T/8 എന്നിവയിൽ λ∕2 ആന്റിനയുടെ ഫ്രീ-സ്പേസ് ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് ഡിസ്ട്രിബ്യൂഷൻ കാണിക്കുന്നു.
ചിത്രം 4 t = 0, t/8, t/4, 3T/8 എന്നിവയിൽ λ∕2 ആന്റിനയുടെ ഫ്രീ സ്പേസ് ഇലക്ട്രിക് ഫീൽഡ് ഡിസ്ട്രിബ്യൂഷൻ.
ആന്റിനയിൽ നിന്ന് ഗൈഡഡ് തരംഗങ്ങൾ എങ്ങനെ വേർപെടുത്തി ഒടുവിൽ സ്വതന്ത്ര സ്ഥലത്ത് പ്രചരിപ്പിക്കുന്നതിനായി രൂപപ്പെടുന്നു എന്ന് അറിയില്ല. ഗൈഡഡ്, ഫ്രീ സ്പേസ് തരംഗങ്ങളെ നമുക്ക് ജല തരംഗങ്ങളുമായി താരതമ്യം ചെയ്യാം, ഇത് ശാന്തമായ ഒരു ജലാശയത്തിലോ മറ്റ് രീതികളിലോ വീഴുന്ന ഒരു കല്ല് മൂലമാകാം. വെള്ളത്തിൽ അസ്വസ്ഥത ആരംഭിച്ചുകഴിഞ്ഞാൽ, ജല തരംഗങ്ങൾ സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുകയും പുറത്തേക്ക് വ്യാപിക്കാൻ തുടങ്ങുകയും ചെയ്യുന്നു. അസ്വസ്ഥത നിലച്ചാലും, തിരമാലകൾ നിലയ്ക്കുന്നില്ല, മറിച്ച് മുന്നോട്ട് വ്യാപിക്കുന്നത് തുടരുന്നു. അസ്വസ്ഥത തുടരുകയാണെങ്കിൽ, പുതിയ തരംഗങ്ങൾ നിരന്തരം സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്നു, ഈ തരംഗങ്ങളുടെ പ്രചരണം മറ്റ് തരംഗങ്ങളെക്കാൾ പിന്നിലാണ്.
വൈദ്യുത അസ്വസ്ഥതകൾ മൂലമുണ്ടാകുന്ന വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾക്കും ഇത് ബാധകമാണ്. സ്രോതസ്സിൽ നിന്നുള്ള പ്രാരംഭ വൈദ്യുത അസ്വസ്ഥത ഹ്രസ്വകാലമാണെങ്കിൽ, സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്ന വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾ ട്രാൻസ്മിഷൻ ലൈനിനുള്ളിൽ വ്യാപിക്കുകയും പിന്നീട് ആന്റിനയിൽ പ്രവേശിക്കുകയും ഒടുവിൽ സ്വതന്ത്ര സ്ഥല തരംഗങ്ങളായി വികിരണം ചെയ്യുകയും ചെയ്യുന്നു, ആവേശം ഇനി ഇല്ലെങ്കിലും (ജല തരംഗങ്ങളും അവ സൃഷ്ടിച്ച അസ്വസ്ഥതയും പോലെ). വൈദ്യുത അസ്വസ്ഥത തുടർച്ചയായതാണെങ്കിൽ, വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾ തുടർച്ചയായി നിലനിൽക്കുകയും പ്രചരണ സമയത്ത് അവയുടെ പിന്നിൽ വളരെ അടുത്തായി പിന്തുടരുകയും ചെയ്യുന്നു, ചിത്രം 5 ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്ന ബൈകോണിക്കൽ ആന്റിനയിൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നതുപോലെ. വൈദ്യുതകാന്തിക തരംഗങ്ങൾ ട്രാൻസ്മിഷൻ ലൈനുകളിലും ആന്റിനകളിലും ഉള്ളപ്പോൾ, അവയുടെ അസ്തിത്വം കണ്ടക്ടറിനുള്ളിലെ വൈദ്യുത ചാർജിന്റെ അസ്തിത്വവുമായി ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു. എന്നിരുന്നാലും, തരംഗങ്ങൾ വികിരണം ചെയ്യപ്പെടുമ്പോൾ, അവ ഒരു അടഞ്ഞ ലൂപ്പ് ഉണ്ടാക്കുന്നു, അവയുടെ അസ്തിത്വം നിലനിർത്താൻ ചാർജ് ഇല്ല. ഇത് നമ്മെ ഇനിപ്പറയുന്ന നിഗമനത്തിലേക്ക് നയിക്കുന്നു:
ഫീൽഡിന്റെ ഉത്തേജനത്തിന് ചാർജിന്റെ ത്വരണവും വേഗത കുറയ്ക്കലും ആവശ്യമാണ്, എന്നാൽ ഫീൽഡിന്റെ പരിപാലനത്തിന് ചാർജിന്റെ ത്വരണം അല്ലെങ്കിൽ വേഗത കുറയ്ക്കൽ ആവശ്യമില്ല.
ചിത്രം 5
3. ഡൈപോൾ വികിരണം
വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകൾ ആന്റിനയിൽ നിന്ന് വേർപെട്ട് സ്വതന്ത്ര-സ്ഥല തരംഗങ്ങൾ രൂപപ്പെടുന്നതിന്റെ സംവിധാനം വിശദീകരിക്കാൻ ഞങ്ങൾ ശ്രമിക്കുന്നു, കൂടാതെ ദ്വിധ്രുവ ആന്റിനയെ ഒരു ഉദാഹരണമായി എടുക്കുകയും ചെയ്യുന്നു. ഇത് ഒരു ലളിതമായ വിശദീകരണമാണെങ്കിലും, സ്വതന്ത്ര-സ്ഥല തരംഗങ്ങളുടെ ഉത്പാദനം അവബോധപൂർവ്വം കാണാൻ ഇത് ആളുകളെ പ്രാപ്തരാക്കുന്നു. സൈക്കിളിന്റെ ആദ്യ പാദത്തിൽ വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകൾ λ∕4 പുറത്തേക്ക് നീങ്ങുമ്പോൾ ദ്വിധ്രുവത്തിന്റെ രണ്ട് കൈകൾക്കിടയിൽ സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്ന വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകൾ ചിത്രം 6(എ) കാണിക്കുന്നു. ഈ ഉദാഹരണത്തിന്, രൂപപ്പെടുന്ന വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകളുടെ എണ്ണം 3 ആണെന്ന് നമുക്ക് അനുമാനിക്കാം. സൈക്കിളിന്റെ അടുത്ത പാദത്തിൽ, യഥാർത്ഥ മൂന്ന് വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകൾ മറ്റൊരു λ∕4 (ആരംഭ പോയിന്റിൽ നിന്ന് ആകെ λ∕2) നീങ്ങുന്നു, കണ്ടക്ടറിലെ ചാർജ് സാന്ദ്രത കുറയാൻ തുടങ്ങുന്നു. സൈക്കിളിന്റെ ആദ്യ പകുതിയുടെ അവസാനത്തിൽ കണ്ടക്ടറിലെ ചാർജുകൾ റദ്ദാക്കുന്ന വിപരീത ചാർജുകൾ അവതരിപ്പിക്കുന്നതിലൂടെ ഇത് രൂപപ്പെട്ടതായി കണക്കാക്കാം. വിപരീത ചാർജുകളാൽ സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്ന വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകൾ 3 ആണ്, അവ λ∕4 ദൂരം നീങ്ങുന്നു, ഇത് ചിത്രം 6(b)-ലെ ഡോട്ട് ഇട്ട വരകളാൽ പ്രതിനിധീകരിക്കപ്പെടുന്നു.
അന്തിമഫലം, ആദ്യത്തെ λ∕4 ദൂരത്തിൽ മൂന്ന് താഴേക്കുള്ള വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകളും രണ്ടാമത്തെ λ∕4 ദൂരത്തിൽ അതേ എണ്ണം മുകളിലേക്കുള്ള വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകളും ഉണ്ടെന്നതാണ്. ആന്റിനയിൽ നെറ്റ് ചാർജ് ഇല്ലാത്തതിനാൽ, വൈദ്യുത മണ്ഡലരേഖകൾ കണ്ടക്ടറിൽ നിന്ന് വേർപെടുത്തി ഒരുമിച്ച് സംയോജിപ്പിച്ച് ഒരു അടച്ച ലൂപ്പ് രൂപപ്പെടുത്തണം. ഇത് ചിത്രം 6(സി)യിൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നു. രണ്ടാം പകുതിയിൽ, അതേ ഭൗതിക പ്രക്രിയ പിന്തുടരുന്നു, പക്ഷേ ദിശ വിപരീതമാണെന്ന് ശ്രദ്ധിക്കുക. അതിനുശേഷം, പ്രക്രിയ ആവർത്തിക്കുകയും അനിശ്ചിതമായി തുടരുകയും ചെയ്യുന്നു, ചിത്രം 4 ന് സമാനമായ ഒരു വൈദ്യുത മണ്ഡല വിതരണം രൂപപ്പെടുത്തുന്നു.
ചിത്രം 6
ആന്റിനകളെക്കുറിച്ച് കൂടുതലറിയാൻ, ദയവായി സന്ദർശിക്കുക:
പോസ്റ്റ് സമയം: ജൂൺ-20-2024
